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Equação de Poisson

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Em matemática e física, a equação de Poisson é uma equação em derivadas parciais com uma ampla utilidade em electrostática , engenharia mecânica e física teórica. Seu nome deve-lho ao matemático, geómetra e físico francês Siméon-Denis Poisson.

A equação de Poisson define-se como:

\Delta \varphi = f

onde \Delta\; é o operador laplaciano, e f e φ são funções reais ou complexas. Em um sistema de coordenadas cartesianas tridimensional, toma a forma:


\left( \frac{\partial^2}{\partial x^2} + \frac{\partial^2}{\partial y^2} + \frac{\partial^2}{\partial z^2} \right)\varphi(x,y,z) = f(x,y,z).

Se f = 0, a equação converte-se na equação de Laplace

\Delta \varphi = 0. \!

Conteúdo

Problema de Poisson

A equação de Poisson junto com as condições de contorno homogéneas, constitui um dos três problemas clássicos relacionados com o operador laplaciano que se detalham a seguir. Concretamente o problema de Poisson é o problema de encontrar uma função definida sobre o domínio Ω que satisfaça:

(1) \begin{cases} 
  \Delta \varphi(\mathbf{x}) = -c_n\rho(\mathbf{x}) & \mathbf{x} \in \Omega \subset \R^n \\
  \varphi(\bar\mathbf{x}) = 0 & \bar\mathbf{x} \in \partial \Omega 
\end{cases}

Este tipo de problema pode ser resolvido de maneira singela, mediante o método da função de Green, para n > 2:

\varphi(\mathbf{x}) = \frac{-c_n}{4\pi} \int \frac{\rho(\bar\mathbf{x})d^n\bar\mathbf{x}}{\|\mathbf{x}-\bar\mathbf{x}\|^{n-2}}

Problemas de potencial

A equação anterior aparece em problemas electrostáticos e de potencial gravitatorio. Nesses problemas ρ representa a densidade de ónus eléctrica ou bem a densidade de massa. Ademais o constante cn deve ser tomada 1/ε0 para problemas electrostáticos (em SE ), enquanto em problemas de potencial gravitatorio toma-se como cn = 4πG.

Problema de Dirichlet

Artigo principal: Problema de Dirichlet
O problema de Dirichlet é um problema de encontrar uma função harmônica sobre um domínio tal que seja igual a outra função dada sobre o contorno do domínio:
(2) \begin{cases} 
  \Delta \varphi(\mathbf{x}) = 0 & \mathbf{x} \in \Omega \\
  \varphi(\bar\mathbf{x}) = f(\bar\mathbf{x}) & \bar\mathbf{x} \in \partial \Omega 
\end{cases}

Em electrostática o problema de Dirichlet corresponde-se com o problema de encontrar o campo dentro de uma cavidade metálica "conectada a terra" (potencial constante) de forma Ω dentro da qual há uma distribuição de ónus dada por ρ.

Relação com o problema de Poisson

Existe um médio para reduzir o problema de Dirichlet a um problema de Poisson. Se f(\bar\mathbf{x}) é uma função de classe C1 sobre a fronteira do domínio e \tilde{f}(\bar\mathbf{x}) é uma extensão de f a todo o domínio Ω que seja de classe C2, isto é:

\tilde{f}(\bar\mathbf{x}) = f(\bar\mathbf{x}) \qquad \forall \bar\mathbf{x} \in \partial \Omega


Então a solução do problema de Dirichlet (2) vem dada por uma função soma da extensão anterior e outra função que é solução de um problema de Poisson como (1):

\varphi(\mathbf{x}) = \tilde{f}(\mathbf{x}) + \varphi_1(\mathbf{x})
\Delta \varphi_1(\mathbf{x}) = -c_n\tilde{\rho} \qquad
\tilde{\rho}:= \frac{\Delta \tilde{f}}{c_n} \qquad \varphi_1(\bar\mathbf{x})=0

Problema de Von Neumann

O problema de Von Neumann é similar ao anterior mas em lugar de fixar o valor da função incógnita sobre a fronteira, fixa o valor da derivada perpendicularmente à superfície.

(3) \begin{cases} 
  \Delta \varphi(\mathbf{x}) = 0 & \mathbf{x} \in \Omega \\
  \mathbf{n} \cdot \nabla\varphi(\bar\mathbf{x}) = \mathbf{h}(\bar\mathbf{x}) & \bar\mathbf{x} \in \partial \Omega \end{cases}

Referências

Enlaces externos

Obtido de http://ks312095.kimsufi.com../../../../articles/a/t/e/Ate%C3%ADsmo.html"
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